Grupová rychlost

Grupová rychlost ve fyzice je rychlost přenosu energie vlněním. Přenosem energie se mohou šířit signály, takže grupová rychlost nemůže být větší než rychlost světla ve vakuu (na rozdíl od fázové rychlosti). Můžeme ji určovat pro nejrůznější druhy mechanického i nemechanického vlnění: vlny na vodě, seizmické vlny při zemětřesení, světlo ve skle, zvuk, elektromagnetické vlny v plazmatu a podobně. V kvantové mechanice se pohyb částice popisuje pomocí vln, jejichž grupová rychlost odpovídá klasické rychlosti částice.

Definice

Grupová rychlost $v_{g}$ je určena vztahem

\mathbf {v} _{\mathrm {g} }\equiv {\partial \omega  \over \partial \mathbf {k} }\,,

kde $\omega =2\pi f$ je úhlová frekvence a $\mathbf {k}$ je vlnový vektor. (Značka $\partial$ znamená parciální derivaci.) Odhlédneme-li od směru šíření vln, lze velikost grupové rychlosti počítat poněkud jednodušeji podle vztahu

v_{\mathrm {g} }={\partial \omega  \over \partial k}\,,

kde $k=2\pi /\lambda$ je vlnové číslo a $\lambda$ je vlnová délka. Vztah mezi $\omega$ a $k$ udává disperzní relace, která charakterizuje chování daného typu vln v daném prostředí.

Je vidět, že grupová rychlost obecně závisí na vlnové délce, takže vlny různých frekvencí se mohou šířit různě rychle. Není-li vlna monofrekvenční, tj. skládá-li se z více harmonických postupných vln různých frekvencí, pak vlny vytvářejí skupiny – grupy, kterým se v češtině říká vlnový balík nebo vlnové klubko. Grupová rychlost udává rychlost šíření celého balíku. Vlny s větší fázovou rychlostí zdánlivě vznikají na konci balíku, šíří se po něm dopředu a na předním konci zanikají.

Obrázek ilustruje situaci pro případ dvoufrekvenční vlny na hluboké vodě. Červená tečka se pohybuje fázovou rychlostí. Zelená tečka se pohybuje zároveň s balíkem grupovou rychlostí, která je v tomto případě poloviční oproti fázové.

Příklady

Prostředí bez disperze

Nedochází-li k disperzi, šíří se vlny všech vlnových délek stejnou rychlostí. Platí to například pro elektromagnetické vlny ve vakuu. Disperzní relace pak říká, že úhlová frekvence je přímo úměrná vlnovému vektoru:

\omega =ck\,.

Konstanta úměrnosti $c$ má zjevně význam grupové rychlosti, protože

v_{\mathrm {g} }={\partial ck \over \partial k}=c{\partial k \over \partial k}=c\,.

Fázová rychlost je v tomto případě stejná jako grupová, protože $v_{\mathrm {f} }\equiv {\omega \over k}=c$ .

Vlny na hluboké vodě

Neuvažujeme-li povrchové jevy a je-li hloubka vody $d>\lambda /2$ , platí pro vlny na vodě disperzní relace^[1]

\omega ^{2}=gk\,,

kde $g$ je tíhové zrychlení. Vyjádříme-li odtud úhlovou frekvenci

\omega ={\sqrt {gk}}\,,

můžeme dle definice spočítat grupovou rychlost.

v_{\mathrm {g} }={\partial {\sqrt {gk}} \over \partial k}={\sqrt {g}}{\partial {\sqrt {k}} \over \partial k}={1 \over 2}{\sqrt {g \over k}}\,.

Fázová rychlost pro tento případ vychází $v_{\mathrm {f} }\equiv \omega /k={\sqrt {g/k}}$ , což je dvojnásobek grupové rychlosti. Protože $k$ je nepřímo úměrné vlnové délce $\lambda$ , je vidět, že obě rychlosti jsou přímo úměrné ${\sqrt {\lambda }}$ . Delší vlny se tedy na vodě šíří rychleji. Tomu říkáme normální disperze. Naproti tomu při tzv. anomální disperzi by rychlost delších vln vyšla menší než rychlost kratších vln.

Související články

Reference

↑ Dr. Howard Waldron, Coastal Oceanography, lekce 1. Je-li $d>\lambda /2$ , je $dk>\pi$ a hyperbolický tangens je dostatečně přesně roven 1, takže jej lze škrtnout.

[1] Dr. Howard Waldron, Coastal Oceanography, lekce 1. Je-li $d>\lambda /2$ , je $dk>\pi$ a hyperbolický tangens je dostatečně přesně roven 1, takže jej lze škrtnout.

[1]